Колебательный Контур
Колебательный Контур в Энциклопедическом словаре:
Колебательный Контур - замкнутая электрическая цепь, состоящая изконденсатора емкостью С и катушки с индуктивностью L, в которой могутвозбуждаться собственные колебания с частотой , обусловленные перекачкойэнергии из электрического поля конденсатора в магнитное поле катушки иобратно. В реальных колебательных контурах всегда есть активноесопротивление, которое обусловливает затухание колебаний.
Определение «Колебательный Контур» по БСЭ:
Колебательный контур - электрическая цепь, содержащая катушку индуктивности и конденсатор, в которой могут возбуждаться электрические колебания. Если в некоторый момент времени зарядить конденсатор до напряжения V0, то энергия, сосредоточенная в электрическом поле конденсатора, равна
где С -
ёмкость конденсатора. При
разрядке конденсатора в катушке потечёт ток I,
который будет возрастать до тех пор, пока конденсатор
полностью не разрядится. В этот момент электрическая энергия К. к. E
c = 0, а
магнитная, сосредоточенная в катушке,
где L -
индуктивность катушки, I
0 -
максимальное значение тока.
Затем ток в катушке начинает
падать, а напряжение на конденсаторе возрастать по
абсолютной величине, но с противоположным знаком.
Спустя некоторое
время ток
через индуктивность прекратится, а конденсатор зарядится до напряжения - V
0.
Энергия К. к.
вновь сосредоточится в заряженном конденсаторе.
Далее процесс повторяется, но с противоположным направлением тока.
Напряжение на обкладках конденсатора меняется по закону V = V
0 cos ω
0t, а ток в катушке индуктивности I = I
0 sin ω
0t, т. е. в К. к. возбуждаются собственные гармонические колебания напряжения и тока с
частотой ω
0 = 2 π/T
0, где T
0 -
период собственных колебаний, равный
T
0 = 2π√
ЇLC.
В К. к.
дважды за период происходит
перекачка энергии из электрического поля конденсатора в
магнитное поле катушки индуктивности и обратно.
Рис. 1. Колебательный контур.
В реальных К. к.,
однако, часть энергии теряется. Она тратится на
нагрев проводов катушки, обладающих активным сопротивлением, на
излучение электромагнитных волн в
окружающее пространство и
потери в диэлектриках (см. Диэлектрические потери), что приводит к
затуханию колебаний.
Амплитуда колебаний
постепенно уменьшается, так что напряжение на обкладках конденсатора меняется уже по закону:
V = V
0e
−δtcosωt, где
коэффициент δ = R ⁄ 2L -
показатель (коэффициент) затухания, а
-
частота затухающих колебаний. Т. о., потери приводят к
изменению не
только амплитуды колебаний, но и их периода T = 2π ⁄ ω. Качество К. к.
обычно характеризуют его добротностью
Величина Q определяет
число колебаний, которое совершит К. к.
после однократной зарядки его конденсатора,
прежде чем
амплитуда колебаний уменьшится в e раз (e -
основание натуральных логарифмов).
Если
включить в К. к.
генератор с
переменной эдс: U = U
0 cosΩt (рис.2), то в К. к. возникнет сложное колебание, являющееся суммой его собственных колебаний с частотой ω
0 и вынужденных с частотой
Ω.
Через некоторое время после
включения генератора собственные колебания в контуре затухнут и останутся только вынужденные. Амплитуда этих стационарных вынужденных колебаний определяется соотношением
т. е. зависит не только от амплитуды внешней эдс U
0, но и от её частоты Ω.
Зависимость амплитуды колебаний в К. к. от частоты внешней эдс называется резонансной характеристикой контура (рис.3). Резкое
увеличение амплитуды имеет
место при значениях Ω, близких к
собственной частоте ω
0 К. к. При Ω = ω
0 амплитуда колебаний V
makc в Q раз превышает
амплитуду внешней эдс U. Т. к. обычно 10 < Q < 100, то К. к. позволяет
выделить из множества колебаний те, частоты которых близки к ω
0.
Именно это свойство
(избирательность) К. к. используется на
практике. Область (полоса) частот ΔΩ
вблизи ω
0, в пределах которой амплитуда колебаний в К. к. меняется мало, зависит от его добротности Q.
Численно Q
равно отношению частоты ω
0 собственных колебаний к ширине полосы частот ΔΩ.
Для
повышения избирательности К. к. необходимо
увеличивать Q.
Однако рост добротности сопровождается увеличением времени
установления колебаний в К. к.
Изменения амплитуды колебаний в контуре с высокой
добротностью не успевают
следовать за быстрыми изменениями амплитуды внешней эдс.
Требование высокой избирательности К. к. противоречит
требованию передачи быстро изменяющихся сигналов.
Поэтому, например, в усилителях телевизионных сигналов искусственно снижают добротность К. к.
Часто используются схемы с двумя или несколькими связанными
между собой К. к. Такие системы при правильно подобранных связях обладают
почти прямоугольной резонансной
кривой (пунктир).
Кроме описанных линейных К. к. с постоянными L и С, применяются нелинейные К. к., параметры которых L или С зависят от амплитуды колебаний.
Например, если в катушку индуктивности К. к. вставлен железный
сердечник, то
намагниченность железа, а с ним и индуктивность L катушки меняется с изменением тока, текущего через неё.
Период колебания в таком К. к. зависит от амплитуды,
поэтому резонансная
кривая приобретает
наклон, а при больших амплитудах становится неоднозначной (рис.4). В последнем случае имеют место
скачки амплитуды при плавном изменении частоты
Ω внешней эдс. Нелинейные
эффекты проявляются тем сильнее, чем
меньше потери в К. к. В К. к. с низкой добротностью нелинейность
вообще не сказывается на
характере резонансной кривой.
К. к. обычно применяются в качестве резонансной системы генераторов и усилителей в
диапазоне частот от 50 кгц до 250 Мгц. На
более высоких частотах роль К. к. играют
отрезки двухпроводных и коаксиальных линий, а
также объёмные резонаторы.
Лит.:
Стрелков С. П..
Введение в теорию колебаний, М. - Л., 1951.
В. Н. Парыгин.
Рис. 2. Колебательный контур с источником переменной эдс U=U
0 cos Ωt.
Рис. 3. Резонансная кривая колебательного контура: ω
0 - частота собственных колебаний; Ω - частота вынужденных колебаний; ΔΩ - полоса частот вблизи ω
0, на границах которой амплитуда колебаний V = 0,7 V
макс.
Пунктир - резонансная кривая двух связанных контуров.
Рис. 4. Резонансная кривая нелинейного контура.
Колебательный
Колебательный Контур
Колебать