Оптическая Активность

Оптическая Активность в Энциклопедическом словаре:
Оптическая Активность - свойство некоторых веществ вызывать вращениеплоскости поляризации проходящего через них плоско поляризованного света.Оптически активные вещества бывают двух типов. У веществ первого типа(сахар, камфора, винная кислота) оптическая активность не зависит отагрегатного состояния и обусловлена несимметричным строением молекул.Вещества второго типа (кварц, киноварь) оптически активны только вкристаллическом состоянии, что связано с асимметрией сил, связывающихмолекулы и ионы в кристаллической решетке. Искусственная (наведенная)оптическая активность возникает в магнитном поле (см. Фарадея эффект).

Значение слова Оптическая Активность по словарю медицинских терминов:
Оптическая Активность - способность вещества вызывать вращение плоскости поляризации линейно-поляризованного света; определение О. а. биологических жидкостей используется при клинических биохимических исследованиях.

Определение «Оптическая Активность» по БСЭ:
Оптическая активность - способность среды вызывать Вращение плоскости поляризации проходящего через неё оптического излучения (света). Впервые обнаружена в 1811 Д. Ф. Араго в кварце. В 1815 Ж. Б. Био открыл О. а. чистых жидкостей (скипидара), а затем растворов и паров многих, главным образом органических, веществ. Он же установил (см. Био закон), что: 1) угол
φ поворота плоскости поляризации линейно зависит от толщины l слоя активного вещества (или его раствора) и концентрации c этого вещества - φ = [α] lc (коэффициент [α] называется удельной О. а.); 2) поворот в данной среде происходит либо по часовой стрелке
(φ > 0), либо против неё (φ < 0), если смотреть навстречу ходу лучей света. Соответственно Оптически-активные вещества, проявляющие естественную О. а. (О. а., не вызываемую наличием внешних полей), разделяют на правовращающие [положительно вращающие, (d),
φ > 0] и левовращающие [отрицательно вращающие, (l), φ < 0]. Это условное деление применимо в широких интервалах длин волн излучения. Оно теряет смысл лишь вблизи полос собственного (резонансного) поглощения среды; в 1896 французский учёный Э. Коттон обнаружил, что в одном и том же веществе
φ имеет различные знаки по разные стороны от полос резонансного поглощения (см. Поглощение света).
Некоторые вещества оптически активны лишь в кристаллическом состоянии (кварц, киноварь и пр.), так что их О. а. есть свойство кристалла в целом; для них удельная О. а. обозначается просто α и формула Био записывается в виде
φ = αl. Другие вещества активны в любом агрегатном состоянии; это означает, что их О. а. определяется свойствами отдельных молекул. Удельная О. а. зависит не только от рода вещества, но и от агрегатного состояния, температуры, давления, типа растворителя и т.д. Типичные значения [ α] в град/дм·г/смі: 66,473+0,0127 c (раствор сахарозы в воде); 14,83-0,146 c (виннокаменная кислота в воде); -3,068+0,08959 c и -5,7 (яблочная кислота в воде и ацетоне соответственно); -37 (скипидар в воде); 40,9+0,135 c (камфора в этиловом спирте).
Здесь c - концентрация растворённого вещества в г на 100 смі раствора. Первые две величины верны в интервалах концентраций 0-50, [ α] для камфары - в интервале 10-50, остальные - при любой концентрации (если вообще зависят от неё).
Эти значения приведены для стандартных условий: длины волны света 589,3 нм (D-линия натрия) и температуры 20°C.
От естественной О. а. отличают искусственную, или наведённую, О. а., проявляющуюся лишь при помещении оптически неактивного вещества в магнитное поле (Фарадея эффект; см. также Верде постоянная). Знак вращения в эффекте Фарадея зависит как от магнитных свойств среды (парамагнитна она, диамагнитна или ферромагнитна), так и от того, вдоль поля или против него распространяется излучение. Это связано с особым характером магнитного поля (определяющие его величины являются псевдовекторами, или осевыми векторами). Если линейно-поляризованный свет, прошедший через слой вещества с естественной О. а., отражается и проходит через тот же слой в обратном направлении, восстанавливается исходная поляризация, тогда как в среде с наведённой О. а. в аналогичном опыте угол поворота удвоится.
Феноменологическую (макроскопическую) теорию О. а. предложил в 1823 О. Ж. Френель, объяснивший О. а. различием преломления показателей среды n+ и n- для право- и левополяризованных по кругу световых волн. (Волну линейно-поляризованного света всегда можно представить как совокупность двух право- и левополяризованных по кругу волн равной интенсивности; см. Поляризация света.) Полученное Френелем выражение имеет вид
φ = π·l /λ(n+ - n-), где λ - длина волны излучения в вакууме; т. о., φ может быть значительным даже при очень малом различии n+ и n-, если l, как это обычно, бывает много больше λ.
Этим объясняется чрезвычайно высокая чувствительность методов, основанных на измерении О. а. (например, при определении различий в показателе преломления в 10 000 раз точнее самых точных измерений с помощью Интерферометров).
Развитие теории О. а. тесно связано с изучением её дисперсии - зависимости α (или [α]) от λ. Ещё Био установил, что в исследованных им случаях α тем меньше, чем больше λ (φ ∼ λ−2). Такая дисперсия характерна для т. н. нормальной О. а. - вдали от длин волн λ0, на которых в оптически-активном веществе происходит резонансное поглощение.
Эме Коттон, изучавший О. а. для излучений с λ, близкими к λ0, обнаружил аномальную О. а. - увеличение α с ростом λ, а также различие поглощения показателей при этих длинах волн для право- и левополяризованных по кругу лучей - т. н. круговой дихроизм, или эффект Коттона. Вследствие кругового дихроизма вблизи полос собственного поглощения не только поворачивается плоскость поляризации света, исходно поляризованного линейно, но и одновременно этот свет превращается в эллиптически-поляризованный.
Исследования О. а. показали, что для объяснения О. а. существен учёт изменения поля световой волны на расстояниях порядка размеров а молекулы (иона) вещества. (При описании многих др. оптических явлений таким изменением можно пренебречь, т.к. а / λ ∼ 10−3, но как раз этот параметр определяет различие между n+ и n-.) Одним из решающих этапов выяснения природы О. а. явилось открытие Л. Пастером в 1848 оптических антиподов-веществ, неразличимых по всем физическим (и многим химическим) свойствам, кроме направления вращения плоскости поляризации (отличаясь знаками, удельные О. а. двух антиподов равны по абсолютной величине).
Оказалось, что оптические антиподы (кристаллические решётки в кристаллах, отдельные молекулы в аморфных, жидких и газообразных оптическиактивных веществах - такие молекулы называются оптическими изомерами) являются зеркальными отражениями друг друга, так что никакими перемещениями и поворотами в пространстве не могут быть совмещены один с другим при полном тождестве образующих их элементов. Для молекул каждого из оптических изомеров характерна пространственная асимметрия - они не имеют плоскости зеркальной симметрии и центра инверсии (см. Изомерия, Стереохимия, Энантиоморфизм).
Теория О. а. молекулярных паров в рамках классической электронной теории (см. Лоренца - Максвелла уравнения) была разработана в 1915 М. Борном и независимо шведским физиком К. В. Озееном, которые показали, что наряду с асимметрией молекул следует учитывать несинфазность микротоков, наведённых полем световой волны в разных частях молекул (при всей малости α/λ).
Квантовую теорию О. а. паров построил в 1928 бельгийский учёный Л. Розенфельд. И в этой, более строгой с позиций современной науки теории рассматриваются процессы, связанные с конечным размером молекул (происходящие на расстояниях ∼а). Для объяснения О. а. оказалось необходимым учитывать как электрический, так и магнитный дипольные моменты, наводимые в молекуле полем проходящей волны. Теория О. а. молекулярных сред, активных лишь в кристаллической фазе, тесно связана с теорией Экситонов, т.к. О. а. этих кристаллов определяется характером волн поляризации в них. О теории наведённой О. а. см. Магнитооптика, Фарадея эффект. Современные теории О. а. качественно правильно описывают это явление, однако количественная теория дисперсии О. а. сталкивается со значительными трудностями в связи со сложностью изучаемых объектов.
О. а. обнаруживают широкие классы веществ, в особенности органических. Характер дисперсии О. а. весьма чувствителен к различным факторам, определяющим внутри- и межмолекулярные взаимодействия. Поэтому методы, основанные на измерении О. а., широко используются в физических, химических, биологических и др. научных исследованиях и в промышленности (см. Поляриметрия, Сахариметрия).
Лит.: Ландсберг Г. С., Оптика, 4 изд., М., 1957 (Общий курс физики, т. 3); Борн М., Вольф Э., Основы оптики, пер. с англ., 2 изд., М., 1973; Волькенштейн М. В., Молекулярная оптика, М. - Л., 1951; Mathieu J. P. Activit_e optique naturelle, в кн.: Encyclopedia of Physics (Handbuch des Physik), v. 28, В. - [а. о.], 1957.
С. Г. Пржибельский.

Оптировать    Оптическая Активность    Оптическая Анизотропия